所述会聚透镜是在是在其中心部分较厚的边缘的那些薄。结果，它们在单个点上会聚（会聚）与主轴平行的落在它们上面的光线。这一点称为焦点，即图像焦点，由字母F表示。会聚或正透镜形成所谓的物体实像。
会聚透镜的典型示例是放大镜。但是，通常在诸如显微镜或望远镜之类的复杂得多的设备中找到此类镜头。实际上，基本的复合显微镜是由两个焦距较小的会聚透镜组成的。这些镜片称为物镜和目镜。
放大镜，一个会聚透镜。
会聚透镜被用于不同应用的光学器件中，尽管也许最著名的是矫正视力缺陷。因此，它们被指示用于治疗远视，老花眼以及某些类型的散光，例如远视散光。
特点
会聚镜头。切特沃诺
会聚透镜具有许多定义它们的特性。无论如何，也许最重要的是我们已经对其定义进行了改进。因此，会聚透镜的特征在于使聚焦在其上的任何光线沿平行于主轴线的方向偏转。
此外，相反地，通过焦点的任何入射光线都平行于透镜的光轴折射。
会聚透镜
对于它的研究，重要的是要知道一般由什么元素组成的镜片，尤其是会聚镜片。
通常，将其称为透镜的光学中心，以使通过它的每条光线都不会经历任何偏转。
主轴线是连接光学中心和主焦点的线，我们已经评论过，它用字母F表示。
主要焦点是所有入射到镜头的光线与主轴平行的点。
焦距是光学中心与焦点之间的距离。
曲率中心定义为产生晶状体的球的中心；曲率半径是产生透镜的球体的半径。
最后，透镜的中心平面称为光学平面。
会聚透镜中的图像形成
为了在会聚透镜中形成图像，必须考虑一系列基本规则，下面将对其进行说明。
如果光束平行于轴撞击透镜，则出射光束会聚在图像焦点上。相反，如果入射光线穿过对象焦点，则光线会在平行于轴的方向上出射。最后，穿过光学中心的光线被折射而不会发生任何形式的偏转。
因此，会聚透镜可能会出现以下情况：
-物体相对于光学平面的距离大于焦距的两倍。在这种情况下，所产生的图像是真实的，反转的并且小于对象。
-物体与光学平面的距离等于焦距的两倍。发生这种情况时，所获得的图像是真实图像，其反转后的尺寸与对象相同。
-物体与光学平面的距离在焦距的一倍和两倍之间。然后生成的图像比原始对象真实，反转且更大。
-物体与光学平面的距离小于焦距。在这种情况下，图像将是虚拟的，直接的并且比对象大。
会聚镜片的类型
有三种不同类型的会聚透镜：双凸透镜，平凸透镜和凹凸透镜。
顾名思义，双凸透镜由两个凸面组成。同时，平凸具有平坦和凸出的表面。最后，凹面凸透镜由略微凹面和凸面组成。
与发散透镜的区别
会聚镜头。Fir0002（对话）（上传）
另一方面，发散透镜与会聚透镜的不同之处在于，厚度从边缘向中心减小。因此，与会聚透镜相反，在这种透镜中，平行于主轴线入射的光线是分离的。通过这种方式，它们形成了所谓的对象虚拟图像。
在光学系统中，众所周知，发散或负透镜主要用于矫正近视。
薄透镜的高斯方程和透镜的放大倍率
通常，所研究的镜片类型称为薄镜片。这些被定义为与限制它们的表面的曲率半径相比具有较小厚度的那些。
可以使用高斯方程式和允许确定透镜放大率的方程式来研究这种类型的透镜。
高斯方程
薄透镜的高斯方程用于解决许多基本的光学问题。因此，它非常重要。其表达如下：
1 / f = 1 / p +1 / q
其中1 / f是透镜的屈光力，f是焦距或从光学中心到焦点F的距离。透镜屈光力的测量单位是屈光度（D），其中1 D = 1 m -1。对于它们而言，p和q分别是对象所在的距离和观察其图像的距离。
镜头放大倍率
薄透镜的横向放大倍率可通过以下表达式获得：
M =-q / p
其中M是放大倍数。从增加的价值中可以得出许多后果：
如果-M-> 1，则图像尺寸大于对象
如果-M- <1，则图像尺寸小于对象尺寸
如果M> 0，则图像在物体的右侧并且在镜头的同一侧（虚拟图像）
如果M <0，则图像反转并且位于对象的另一侧（真实图像）
运动解决
身体位于距会聚镜头1米的位置，该镜头的焦距为0.5米。人体形象会是什么样？它会走多远？
我们有以下数据：p = 1 m; f = 0.5 m。
我们将这些值插入薄透镜的高斯方程中：
1 / f = 1 / p +1 / q
还有以下内容：
1 / 0.5 = 1 +1 / q; 2 = 1 +1 / q
我们隔离1 / q
1 / q = 1
然后清除q并得到：
q = 1
因此，我们用等式代替镜头的放大倍数：
M =-q / p = -1 / 1 = -1
因此，由于q> 0，图像是真实的，由于M <0，图像是反转的，并且由于M的绝对值为1，所以图像的大小相等。最后，图像离焦点一米。
参考文献
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- 莱克纳·约翰（1987）。电磁波和粒子波的反射理论。施普林格。
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- 蒂普勒，保罗·艾伦（1994）。物理。第三版。巴塞罗那：我扭转了。