该运动是（更具体地说经典力学），物理学领域谁在乎，研究机构的运动，而不考虑它的原因。它着重于通过使用诸如位移，速度和加速度之类的幅度来研究物体随时间的轨迹。
运动学涉及的一些问题包括火车的行驶速度，公交车到达目的地的时间，飞机起飞时飞机达到所需的起飞速度所需的加速度，其中。
为此，运动学使用坐标系来描述轨迹。该空间坐标系称为参考系。在考虑运动的成因（力）的情况下进行物理学研究的学科是动力学。
历史
从词源上讲，“运动学”一词起源于希腊语κινηματικος（kynēmatikos），意思是运动或位移。毫不奇怪，有关运动的第一份记录对应于希腊哲学家和天文学家。
但是，直到十四世纪运动学的第一个概念出现了，这才是形式或计算理论（计算）理论的一部分。这些进展是由科学家William Heytesbury，Richard Swineshead和Nicolas Oresme取得的。
后来，大约在1604年，伽利略·伽利莱（Galileo Galilei）进行了他的身体和倾斜平面上的球体自由落体运动的研究。
除其他外，伽利略有兴趣了解行星和加农炮弹的运动方式。
Pierre Varignon的贡献
现代运动学的开始被认为是在1700年1月Pierre Varignon在巴黎皇家科学院的演讲中发生的。
在本演讲中，他给出了加速度概念的定义，并展示了如何仅使用微积分就可以从瞬时速度推导出加速度。
具体来说，“运动学”一词是由安德烈·玛丽·安培（André-MarieAmpère）创造的，他指定了运动学的内容并将其置于力学领域之内。
最终，随着爱因斯坦对狭义相对论的发展，一个新时期开始了。这就是所谓的相对论运动学，其中空间和时间不再具有绝对特征。
你学什么？
运动学专注于对身体运动的研究，而无需分析其原因。为此，他使用物质点的运动作为运动中物体的理想表示。
开始
从参考系统框架内的观察者（内部或外部）的角度研究物体的运动。因此，运动学从数学上表达了身体如何随着时间的推移而随着位置的坐标变化而运动。
以此方式，允许表达身体轨迹的功能不仅取决于时间，而且取决于速度和加速度。
在古典力学中，空间被视为绝对空间。因此，它是一个独立于实体及其位移的空间。同样，它认为在空间的任何区域都可以满足所有物理定律。
同样，古典力学认为时间是在空间的任何区域中以相同方式经过的绝对时间，而不管物体的运动和可能发生的任何物理现象如何。
公式和方程式
速度
速度是使我们能够将行进的空间与行进的时间相关联的量级。可以通过推导相对于时间的位置来获得速度。
v = ds / dt
在这个公式中，s代表身体的位置，v是身体的速度，t是时间。
加速
加速度是使速度变化与时间相关联的大小。可以通过推导相对于时间的速度来获得加速度。
a = dv / dt
在该方程式中，a表示运动物体的加速度。
匀速运动
顾名思义，它是一条运动，发生在一条直线上。由于它是均匀的，因此它是一种速度恒定的运动，因此加速度为零。匀速直线运动的方程为：
s = s 0 + v / t
在该公式中，s 0表示初始位置。
匀加速直线运动
同样，它是一种运动，其中该运动沿直线发生。因为它被均匀地加速，所以它是速度不恒定的运动，因为它由于加速而变化。匀加速直线运动的方程如下：
v = v 0 + a∙t
s = s 0 + v 0 ∙t + 0.5∙在2
在这些v中，0是初始速度，是加速度。
运动解决
物体的运动方程由以下表达式表示：s（t）= 10t + t 2。确定：
a）运动的类型。
这是均匀加速的运动，因为它具有2 m / s 2的恒定加速度。
v = ds / dt = 2t
a = dv / dt = 2 m / s 2
b）开始运动5秒钟后的位置。
s（5）= 10∙5 + 5 2 = 75 m
c）自运动开始起经过10秒钟时的速度。
v = ds / dt = 2t
v（10）= 20 m /秒
d）达到40 m / s的速度所需的时间。
v = 2t
40 = 2吨
t = 40/2 = 20秒
参考文献
- Resnik，Halliday&Krane（2002）。物理卷1。塞萨
- 托马斯·华莱士·赖特（Thomas Wallace Wright）（1896）。力学要素，包括运动学，动力学和静力学。E和FN Spon。
- PP Teodorescu（2007年）。运动学。机械系统，经典模型：粒子力学。施普林格。
- 运动学。（nd）。在维基百科。于2018年4月28日从es.wikipedia.org检索。
- 运动学。（nd）。在维基百科。于2018年4月28日从en.wikipedia.org检索。