电磁中的法拉第定律建立了变化的磁场通量，该磁场通量能够在闭合电路中感应出电流。

1831年，英国物理学家迈克尔·法拉第（Michael Faraday）对磁场中的移动导体以及通过固定导体的变化磁场进行了实验。

图1.法拉第诱导实验

法拉第意识到，如果他随时间改变磁场通量，他就能建立与该变化成比例的电压。如果ε是电压或感应电动势（感应电动势），而Φ是磁场通量，则可以用数学公式表示：

-ε-=ΔΦ/Δt

其中，符号Δ表示数量的变化，而电动势中的条形图表示此数量的绝对值。由于它是闭合电路，因此电流可以沿一个方向或另一个方向流动。

整个表面上的磁场产生的磁通量可以多种方式变化，例如：

-将棒形磁铁移动通过圆形回路。

-增加或减少通过回路的磁场强度。

-保持字段固定，但通过某种机制更改环路的面积。

-结合以前的方法。

图2.英国物理学家迈克尔·法拉第（1791-1867）。

公式和单位

假设我们有一个闭合电路区域A，它是一个与图1相等的圆形线圈或绕组，并且它具有一个产生磁场B的磁体。

磁场通量Φ是一个标量，它表示穿过面积A的磁力线的数量。图1中的白线是离开磁体北极并从南部返回的白线。

电场强度将与单位面积的线数成正比，因此我们可以看到在极点处它非常强烈。但是我们可以有一个非常强的磁场，它不会在环路中产生磁通，这可以通过改变环路（或磁体）的方向来实现。

考虑到方向因子，磁场通量定义为B和n之间的标量积，其中n是环路表面的单位法向矢量，并指示其方向：

Φ= B • n A =BA.cosθ

θ是B和n之间的夹角。例如，如果B和n垂直，则磁场通量为零，因为在那种情况下，磁场与环路平面相切并且无法穿过环路的表面。

另一方面，如果B和n平行，则意味着该场垂直于回路平面，并且线尽可能多地穿过回路。

F的国际单位是韦伯（W），其中1 W = 1 Tm ²（读数为“每平方米特斯拉”）。

伦兹定律

在图1中，我们可以看到电压的极性随磁铁的移动而变化。极性是由伦茨定律建立的，该定律规定感应电压必须与产生它的变化相反。

如果例如由磁体产生的磁通量增加，则在导体中建立电流，该电流循环以产生其自身的磁通量，该电流与此相反。

相反，如果由磁体产生的通量减小，则感应电流以这样的方式循环，即通量本身抵消了所述减小。

要考虑到这种现象，法拉第定律之前会加上一个负号，并且不再需要放置绝对值栏：

ε=-ΔΦ/Δt

这是法拉第-伦茨法则。如果流量变化为无穷小，则将增量替换为微分：

ε=-dΦ/ dt

上式对循环有效。但是如果我们有N匝线圈，则结果会好得多，因为电动势会乘以N倍：

ε=-N（dΦ/ dt）

为了使电流点亮要产生的灯泡，磁体和环路之间必须存在相对运动。这是通量变化的一种方式，因为通过这种方式，穿过环路的磁场强度会发生变化。

磁铁停止运动后，即使磁铁仍留在回路中间，灯泡也会关闭。循环打开灯泡的电流所需要的是，磁场通量会变化。

当磁场随时间变化时，我们可以表示为：

B = B（t）。

通过使环路的面积A保持恒定并使其保持固定的恒定角度（在该情况下为0º），则：

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