该波的振幅是最大位移，关于平衡位置的点的波的经验。在我们周围的世界中，海浪无处不在，并以许多方式表现出来：在海洋中，在产生声音的乐器的弦上和声音中，在光中，在地球表面等等。
产生波浪并研究其行为的一种方法是观察具有固定端的弦的振动。通过在另一端产生干扰，琴弦的每个粒子都会振荡，因此干扰的能量会沿其整个长度以一系列脉冲的形式传输。
波浪在自然界中以多种方式表现出来。资料来源：
随着能量的传播，假定是完全弹性的弦将呈现典型的正弦曲线形状，其波峰和波谷如下图所示。
波幅的特征和意义
振幅A是波峰与参考轴之间或水平0之间的距离。如果需要，则在谷与参考轴之间。如果琴弦中的干扰很小，则振幅A小。另一方面，如果干扰很强，则幅度将更大。
描述波的模型由正弦曲线组成。波幅是波峰或波谷与参考轴之间的距离。资料来源：PACO
振幅值也是波所携带能量的量度。直观地知道，较大的振幅与较高的能量有关。
实际上，能量与幅度的平方成正比，数学上表示为：
我∝A 2
我在哪里是波的强度，又与能量有关。
在示例中，弦中产生的波的类型属于机械波的类别。一个重要的特征是，弦中的每个粒子始终保持非常接近其平衡位置。
粒子不会在弦中移动或行进。他们上下摇摆。这在上图中用绿色箭头指示，但是波及其能量从左向右传播（蓝色箭头）。
在水中传播的海浪为说服自己提供了必要的证据。观察落入池塘中的叶子的运动，可以理解，它随水的运动而简单地振荡。它不会走得太远，当然，除非有其他力量为其提供其他运动。
图中所示的波形由重复图案组成，其中两个波峰之间的距离为波长λ。如果愿意，波长也可以将波上的两个相同点分开，即使它们不在波峰上也是如此。
波浪的数学描述
自然地，该波可以通过数学函数来描述。无论您要在时空上表示波，正弦和余弦之类的周期性函数都非常适合该任务。
如果我们将图中的垂直轴称为“ y”，将水平轴称为“ t”，则时间上的波动行为可以表示为：
y = A cos（ωt+δ）
对于这种理想的运动，琴弦的每个粒子都以简单的谐波运动进行振荡，这归因于与粒子产生的位移成正比的力。
在提出的方程式中，A，ω和δ是描述运动的参数，A是上面定义的振幅，是粒子相对于参考轴的最大位移。
余弦参数称为运动相位，而δ是相位常数，即t = 0时的相位。余弦函数和正弦函数都适合描述波，因为它们彼此之间只有π/不同。二。
通常，可以选择t = 0且δ= 0来简化表达式，从而获得：
y = A cos（ωt）
由于运动在空间和时间上都是重复的，因此存在一个特征时间，即周期T，它定义为粒子执行完全振荡所花费的时间。
时间波描述：特征参数
该图及时显示了对波浪的描述。现在，峰（或谷）之间的距离对应于波浪的周期。资料来源：PACO
现在，当相位增加值2π时，正弦和余弦都重复其值，因此：
ωT=2π→ω=2π/ T
ω被称为机芯的角频率，其大小与时间成反比，在国际体系中，其单位为弧度/秒或-1秒。
最后，运动频率 f 可以定义为周期的倒数或倒数。用单位时间的峰值数表示，在这种情况下：
f = 1 / T
ω=2πf
f和ω具有相同的尺寸和单位。除了-1秒（称为赫兹或赫兹）外，还经常听到每秒转数或每分钟转数的信息。
如果已知波长λ和频率f，则可以很容易地计算出必须注意的波速v与粒子所经历的波速不同：
v =λf
如果粒子所经历的振荡是简单谐波类型，则角频率和频率仅取决于振荡粒子的性质和系统的特性。波的幅度不影响这些参数。
例如，当用吉他弹奏音符时，即使以更大或更小强度弹奏音符，音符也将始终具有相同的音调，这样，即使在C音色中听到的声音更大或更柔和，C也会听起来像C。钢琴或吉他演奏。
实际上，由于耗散了能量，因此在材料介质中向各个方向传输的波都会衰减。因此，振幅随着距光源的距离r的倒数而减小，可以确认：
A∝1 / r
运动解决
该图显示了两个波的函数y（t），其中y以米为单位，t以秒为单位。对于每个发现：
a）振幅
b）期间
c）频率
d）每个波的正弦或余弦方程。
答案
a）使用网格直接从图中测量：蓝波：A = 3.5 m；紫红色波浪：A = 1.25 m
b）也可以从图中读取，确定两个连续的峰或谷之间的间隔：蓝波：T = 3.3秒；紫红色波T = 9.7秒
c）记住频率是周期的倒数，计算得出：蓝波：f = 0.302 Hz；紫红色波：f = 0.103 Hz。
d）蓝波：y（t）= 3.5 cos（ωt）= 3.5 cos（2πf.t）= 3.5 cos（1.9t）m；紫红色波：y（t）= 1.25 sin（0.65t）= 1.25 cos（0.65t + 1.57）
请注意，相对于蓝色，紫红色波的相位为π/ 2，可以用正弦函数表示。或余弦偏移π/ 2。